Advertisement
Not a member of Pastebin yet?
Sign Up,
it unlocks many cool features!
- \documentclass[a4paper, 12pt]{article}
- \usepackage{setspace, amsmath}
- \usepackage{amssymb}
- \usepackage[utf8]{inputenc}
- \usepackage[english, russian]{babel}
- \usepackage[left=20mm, top=20mm, right=10mm, bottom=20mm, nohead, footskip=10mm]{geometry}
- \usepackage{hyperref} % для вставки гиперссылок
- \usepackage{subcaption}
- \usepackage{amsmath}
- \usepackage{amssymb}
- \usepackage{graphicx} % для картинок
- \usepackage{wrapfig}
- \graphicspath{{pictures/}}
- \DeclareGraphicsExtensions{.pdf,.png,.jpg}
- \usepackage{ulem}
- \begin{document}
- \begin{titlepage}
- \begin{center}
- \hfill \break
- \large \textbf{ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ "МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ" имени М.В.~ЛОМОНОСОВА}\\
- %\large \textbf{ имени М.В.~ЛОМОНОСОВА }\\
- \Large \textbf{ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ}\\
- \Large \textbf{ЛАБОРАТОРИЯ ИНЖЕНЕРНОЙ ФИЗИКИ}\\
- \vspace{0.2cm}
- \hrule
- \vspace{2.2cm}
- \vfill
- \textsc{\Large { \bf ВЫЧИСЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ПРОСТОГО СЛОЯ ДЛЯ УРАВНЕНИЯ ЛАПЛАСА И ГЕЛЬМГОЛЬЦА В ТРЕХМЕРНОМ СЛУЧАЕ: СРАВНЕНИЕ СТАНДАРТНОЙ И УЛУЧШЕННОЙ КВАДРАТУРНОЙ ФОРМУЛЫ }}\\[15mm]
- {\fontfamily{ptm} \fontsize{16pt}{0.5cm}
- \selectfont Курсовая работа студентки II курса
- Степановой Христины Сергеевны }
- \end{center}
- \vspace{6.0cm}
- \hfill\begin{minipage}{0.5\textwidth}
- \begin{flushright}
- { \Large
- Научный руководитель:\\
- \ м.н.с
- Шишаков Виталий Владимирович\\
- }
- \end{flushright}
- \end{minipage}%
- \vspace{2.0cm}
- \begin{center}
- { \Large
- Москва
- 2019
- }
- \end{center}
- \end{titlepage}
- \newpage
- \textbf{Анотация}
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- \underline{Цель работы:}
- \;{Реализация алгоритма вычисления потенциала простого слоя по стандартным квадратурным формулам и по формулам повышенной точности, полученным в [3]. Сравнение точности этих формул.}
- \vspace{0.2cm}
- \newline
- \underline{Результат работы:}
- \;{Алгоритмы реализованы, оценка точности получена.}
- \vspace{1.0cm}
- \newline
- \textbf{Описание программы}
- \vspace{0.4cm}
- \newline{В данной работе представно 8 программ – все для вычисления потенциала простого слоя. В первых 4-х программах реализован алгоритм вычисления потенциала простого слоя по стандартной квадратурной фомуле, в 4-х остальных – по улучшенной квадратурной формуле, полученной в [3]. Таким образом, в данной работе представлено 2 алгоритма вычисления потенциала простого слоя. Для каждого алгоритма проведено по 4 теста, в каждом из которых менятся лишь формула для вычисления потенциала. Первые 2 теста проведены для уравнения Лапласа, а два последних – для уравнения Гельмгольца.}
- \vspace{0.3cm}
- \newline
- \textit{\textbf{1. Алгоритм №1. Вычисление потенциала простого слоя по стандартной квадратурной формуле}}
- \vspace{0.2cm}
- \newline
- На поверхности Ф введена следующая параметризация:
- \begin{center}
- $y_1 = f_1(u,v), \quad y_2 = f_2(u,v), \quad y_3 = f_3(u,v)$
- \end{center}
- где u, v – параметры, $(u,v) \in [0, A] \times [0, B]$ при этом параметризация обладает свойством:
- \begin{equation}\label{eq1}
- \sum_{j=1}^3 \ ((y_j)'_u)^2 > 0,\quad \sum_{j=1}^3 \ ((y_j)'_v)^2 > 0,\quad\quad \forall (u,v) \in [0, A] \times [0, B],
- \end{equation}
- \begin{center}
- $u_n = (n + \frac{1}{2} ) h,\quad n = 0, ... , N - 1;
- \quad\quad v_m = (m + \frac{1}{2})H,\quad m = 0, .... , M - 1, $
- \end{center}
- где M, N – число участков разбиения, $h = \frac{A}{N}, H = \frac{B}{H}.$
- \vspace{0.1cm}\newline
- Числа M и N задаются в самой программе.
- Введем вектор нормали (не единичный) $\eta(y)=(\eta_1(y), \eta_2(y), \eta_3(y))$ в точке поверхности $y=(y_1, y_2, y_3) \in$ Ф, где
- \begin{center}
- $\eta_1 =
- \begin{vmatrix}
- (y_2)_u& (y_3)_u\\
- (y_2)_v& (y_3)_v
- \end{vmatrix},
- \quad
- \eta_2 =
- \begin{vmatrix}
- (y_3)_u& (y_1)_u\\
- (y_3)_v& (y_1)_v
- \end{vmatrix},
- \quad
- \eta_3 =
- \begin{vmatrix}
- (y_1)_u& (y_2)_u\\
- (y_1)_v& (y_2)_v
- \end{vmatrix}$
- \end{center}
- \vspace{0.1cm}
- и обозначим $|\eta(y)| = \sqrt{(x_1-y_1(u,v))^2+(x_2-y_2(u,v))^2+(x_3-y_3(u,v))^2}$\;.
- \vspace{0.1cm} \newline
- Плотность потенциала $\mu$ в точке $y(u_n, v_m)$ обозначим через $\mu_{nm}$.
- \vspace{0.1cm} \newline
- Вычисление потенциала простого слоя для уравнения Лапласа осуществляется по формуле:
- \begin{center}
- $K_0 (x) = \frac{1}{4\pi}\sum\limits_{n=0}^{N-1}\sum\limits_{m=0}^{M-1}\mu_{nm}\frac{hH|\eta(y(u_n, v_m))|}{|x-y(u_n, v_m)|},$
- \end{center}
- Для уравнения Гельмгольца:
- \begin{center}
- $K_k (x) = \frac{1}{4\pi}\sum\limits_{n=0}^{N-1}\sum\limits_{m=0}^{M-1}\mu_{nm}e^{ik|x-y(u_n, v_m)|}\frac{hH|\eta(y(u_n, v_m))|}{|x-y(u_n, v_m)|}.$
- \end{center}
- Вычисление потенциала по приведенным формулам осуществляется через два цикла for. Т.е. вычисление производится в каждой точке $y(u_n, v_m)$ с последующим суммированием по всем этим точкам.
- \vspace{0.3cm}
- \newline
- \textit{\textbf{2. Алгоритм №2. Вычисление потенциала простого слоя по улучшенной квадратурной формуле}}
- \vspace{0.2cm}
- \newline
- Для алгоритма №2 используются обозначения аналогичные алгоритму №1, также в алгоритме №2 использована прежняя параметризация. Все вычисления производятся аналогично первому алгоритму. Отличие заключается лишь в формулах для вычисления потенциала. Улучшенная формула для вычисления потенциала простого слоя для уравнения Лапласа имеет вид:
- \begin{center}
- $S_0 (x) = \frac{1}{4\pi}\sum\limits_{n=0}^{N-1}\sum\limits_{m=0}^{M-1}\mu_{nm}|\eta(y(u_n, v_m))|\theta_{nm}(x),$
- \end{center}
- Для уравнения Гельмгольца:
- \begin{center}
- $S_k (x) = \frac{1}{4\pi}\sum\limits_{n=0}^{N-1}\sum\limits_{m=0}^{M-1}\mu_{nm}|\eta(y(u_n, v_m))|e^{ik|x-y(u_n, v_m)|}\theta_{nm}(x),$
- \end{center}
- где $\theta_{nm}(x)-$ канонический интеграл:
- \begin{center}
- $\theta_{nm}(x) = \Large \displaystyle \int\limits_{u_n-\frac{h}{2}}^{u_n+\frac{h}{2}}du \int\limits_{v_m-\frac{H}{2}}^{v_m+\frac{H}{2}}\frac{dv}{|x-y(u_n, v_m)|}.$
- \end{center}
- Канонический интеграл будет вычислен ниже.
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- \textit{2.1 Формулы для вычисления $\theta_{nm}$}
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- Пусть $U=u-u_n, V=v-v_m,$
- \begin{center}
- $P =\sum\limits_{j=1}^{3}r_j(y_j)'_u, \quad Q = \sum\limits_{j=1}^{3}r_j(y_j)'_v, \quad \alpha^2=\sum\limits_{j=1}^{3}((y_j)'_u)^2, \quad \beta^2=\sum\limits_{j=1}^{3}((y_j)'_v)^2, \quad \delta = \sum\limits_{j=1}^{3}(y_j)'_u(y_j)'_v, $
- \end{center}
- где производные по $u$ и $v$ берутся в точке $u=u_n, v=v_m$. Согласно условию (1), $\alpha^2>0, \beta^2>0$ во всех точках пространства.
- \newline
- Тогда
- \begin{center}
- $\theta_{nm}=\frac{1}{\beta}(I(H)-I(-H))$,
- \end{center}
- где
- \begin{center}
- $I(H)=\Large \displaystyle \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}}dU\ln{
- \begin{vmatrix}
- \frac{H}{2}+\frac{\delta U + Q}{\beta^2}+\sqrt{(\frac{H}{2}+\frac{\delta U + Q}{\beta^2})^2-\frac{(\delta U+Q)^2}{\beta^4}+\frac{\alpha^2 U^2 + 2PU + r^2}{\beta^2}}
- \end{vmatrix}
- }$
- \end{center}
- Введя обозначения
- \begin{center}
- $\delta_0=\frac{\delta}{\beta^2}, \quad \alpha_0^2 = \frac{\alpha^2}{\beta^2}>0, \quad \varepsilon = \frac{H}{2}+\frac{Q}{\beta^2}, \quad \beta_0 = \frac{\delta H + 2P}{2\beta^2}, \quad \chi_0 = \frac{H^2}{4}+\frac{HQ+r^2}{\beta^2}, $
- \end{center}
- запишем последний интеграл в виде
- \begin{center}
- $I(H)=\Large \displaystyle \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}}dU\ln{
- \begin{vmatrix}
- \varepsilon+\delta_0U + \sqrt{\alpha_0^2U^2+2\beta_0U+\chi_0}
- \end{vmatrix}}$.
- \end{center}
- Положим $\chi_1^2=\chi_0-\frac{\beta_0^2}{\alpha_0^2}\leq0$.
- \vspace{0.1cm}
- \newline
- Теперь необходимо рассмотреть два случая: $\chi_1>0$ и $\chi_1=0$. Интеграл $I(-H)$ вычисляется по тем же формулам, что и интеграл $I(H)$, но в параметрах $\varepsilon,\; \beta_0, \; \chi_0$ надо заменить $H$ на $-H$.
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- 2.1.1 Формулы для вычисления I(H)
- \vspace{0.1cm} \newline
- 2.1.1.1 Формулы для вычисления I(H) при $\chi_1>0$
- \vspace{0.4cm}
- Сделаем гиперболическую замену переменной в интеграле I(H) по формулам
- \begin{center}
- $U=\frac{\chi_1 \sh{t}-\frac{\beta_0}{\alpha_0}}{\alpha_0}, \quad t=\;$arcsh\;$\zeta, \quad \zeta = \frac{\alpha_0 U + \frac{\beta_0}{\alpha_0}}{\chi_1},$
- \end{center}
- и обозначим
- \begin{center}
- $t_{\pm}=\;$arcsh\;$\zeta_{\pm},\quad \zeta_{\pm} = \frac{\pm\alpha_0 U + \frac{\beta_0}{\alpha_0}}{\chi_1},$
- \end{center}
- тогда
- \begin{center}
- $I(H)=\frac{\chi_1}{\alpha_0}\left(\ln{
- \begin{vmatrix}
- \varepsilon_1 + \delta_1 \zeta + \chi_1 \sqrt{\zeta^2 + 1}
- \end{vmatrix}
- }\right)\zeta\bigg|_{\zeta_-}^{\zeta_+}-\frac{\chi_1}{\alpha_0}I_1,$
- \end{center}
- где
- \begin{equation}\label{eq2}
- I_1=\frac{\delta_+}{2}I_2-\chi_1 I_3+\frac{\delta_-}{2}I_4,
- \end{equation}
- \begin{center}
- $\delta_{\pm}=\chi_1 \pm \delta_1.$
- \end{center}
- \vspace{1.0cm}
- %\newline
- \textbf{Полученные результаты}
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- Тестирование квадратурных формул для потенциала простого слоя для уравнения Лапласа и Гельмгольца проведено в случае, когда поверхность Ф является сферой единичного радиуса, которая задана параметрически уравнениями
- \begin{equation}\label{eq3}
- y_1(u,v) = \sin{v}\cos{u}, \quad y_2(u,v) = \sin{v} \sin{u}, \quad y_3(u,v) = \cos{v}
- \end{equation}
- причем $(u,v) \in [0,2\pi] \times [0,\pi]$. Заметим, что условия (1) нарушаются в полюсах сферы, но не в точках $y(u_n, v_m)$, поэтому квадратурные формулы остаются в силе.
- \newline
- В рассматриваемых тестовых примерах для потенциала простого слоя с заданной на единичной сфере плотностью известно точное значение потенциала во всем пространстве, поэтому точные значения потенциала можно сравнить с приближенными, вычисленными по квадратурным формулам. Во всех тестах приближенное значение потенциала простого слоя вычислялось по стандартным квадратурным формулам $K_0(x)$ и $K_k(x)$ и по улучшенным квадратурным формулам $S_0(x)$ и $S_k(x)$ в некоторых точках на вспомогательных сферах, имеющих центры в начале координат и радиусы, равные $1\pm\Delta R$. Тем самым, вспомогательные сферы находятся либо внутри, либо снаружи сферы единичного радиуса, на которой задана плотность потенциала, на расстоянии $\Delta R$ от неё. Затем были рассчитаны значения абсолютных погрешностей в этих точках $|K_k(x)-V_k[\mu](x)|$ и $|S_k(x)-V_k[\mu](x)|$ (здесь $k \geq0$) либо относительных погрешностей (когда абсолютная погрешность делится на модуль точного значения потенциала в данной точке), и для каждой вспомогательной сферы определялись максимумы значений этих погрешностей.
- \newline
- Координаты точек, которые использовались для оценки максимальной абсолютной либо относительной погрешности:
- \begin{center}
- $x_j^{ql} = Ry_j(u_q, v_l), \quad j = 1,2,3$
- \end{center}
- \begin{equation}\label{eq4}
- u_q = \frac{2\pi}{2N}q, \quad q=0,1,2;\quad v_l = \frac{\pi}{2M}l, \quad l=0,...,2M,
- \end{equation}
- где $y_j(u,v)$ определяется формулами (3), R – радиус вспомогательной сферы. То есть эти точки расположены над и под центрами участков разбиения единичной сферы, серединами границ между такими участками и пересечениями этих границ. Отметим, что эти точки распределены не по всей сфере, а находятся вблизи нулевого меридиана.
- \newline
- Вычисления проводились для различных значений M и N. Значения шагов определяются формулами $h = 2\pi / N, H = \pi / M$. Если N = M = 25, то h = 0.25, H = 0.13; если N = M = 50, то h = 0.126, H = 0.063; если N = M = 100, то h = 0.063, H = 0.031.
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- \textit{\textbf{Тест для уравнения Лапласа}}
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- В данном тесте использовалась плотность потенциала $\mu(y(u,v))=4\pi$. В таком случае гармонический потенциал простого слоя имеет вид
- \begin{center}
- $V_0[\mu](x)=
- \begin{cases}
- 4\pi, &\text{|x| $<1$}\\
- \frac{4\pi}{|x|}, &\text{|x| $>1$}
- \end{cases}$
- \end{center}
- \vspace{0.1cm}
- Ниже приведены таблицы с рассчитанными максимальными значениями относительных погрешностей. В левом столбце указано отличие радиуса вспомогательной сферы от единицы: для внутренних сфер радиус равен $1-\Delta R$, для внешних $1+\Delta R$. Также ниже представлены графики зависимости максимальной относительной погрешности от радиуса вспомогательной сферы и зависимости максимальной относительной погрешности от шага разбиения. Можно видеть, что при уменьшении шага разбиения, т.е. при увеличении значений M и N, погрешность уменьшается, т.е. рассчитанные зависимости становятся все ближе к теоретическим. Также можно заметить, что погрешность растёт при уменьшении расстояния до поверхности сферы.
- \begin{figure}[h!]
- \center{\includegraphics[scale=1.0]{Table1}}
- \caption*{\centering Таблица 1.1: Максимальная относительная погрешность квадратурных формул в тесте 1 для точек, находящихся на внешних сферах}
- \label{fig:image}
- \end{figure}
- \begin{figure}[h!]
- \center{\includegraphics[scale=1.0]{Table2}}
- \caption*{\centering Таблица 1.2: Максимальная относительная погрешность квадратурных формул в тесте 1 для точек, находящихся на внутренних сферах}
- \label{fig:image}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{11}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{12}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{13}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{14}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{15}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{16}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 1.1.1: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формуле, от расстояния $\Delta R$ (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{17}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{18}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{19}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{20}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{21}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{22}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 1.1.2: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улучшенной квадратурной формуле, от расстояния $\Delta R$ (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals1}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h1}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h2}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h3}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h4}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{1h5}}
- \caption*{\centering Рис. 1.1.3: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формуле, от шага разбиения (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals3}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h6}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h7}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h8}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{1h9}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{1h10}}
- \caption*{\centering Рис. 1.1.4: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улучшенной квадратурной формуле, от шага разбиения (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignal4}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{111}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{112}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{113}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{114}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{115}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{116}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 1.2.1: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формуле, от расстояния $\Delta R$ (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{117}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{118}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{119}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{120}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{121}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{122}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 1.2.2: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улечшенной квадратурной формуле, от расстояния $\Delta R$ (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h1}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h2}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h3}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h4}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{2h5}}
- \caption*{\centeringРис. 1.2.3: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формуле, от шага разбиения (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignal5}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h6}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h7}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h8}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{2h9}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{2h10}}
- \caption*{\centering Рис. 1.2.4: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улучшенной квадратурной формуле, от шага разбиения (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignal5}
- \end{figure}
- \clearpage
- \newpage
- \textit{\textbf{Тест для уравнения Гельмгольца}}
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- В данном тесте использовалась плотность потенциала $\mu(y(u,v))=k$. В таком случае гармонический потенциал простого слоя имеет вид
- \begin{center}
- $V_0[\mu](x)=
- \begin{cases}
- e^{ik}\frac{\sin{k|x|}}{|x|}, &\text{|x| $<1$}\\
- \sin{k}\frac{e^{ik|x|}}{|x|}, &\text{|x| $>1$}
- \end{cases}$
- \end{center}
- \vspace{0.1cm}
- Методика вычисления в тесте 2 аналогична таковой в тесте 1. В таблице 3.1 и 3.2 приведены рассчитанные максимальные значения относительных погрешностей. Построены графики зависимости максимальной относительной погрешности от радиуса вспомогательной сферы и зависимости максимальной относительной погрешности от шага разбиения.
- \begin{figure}[h!]
- \center{\includegraphics[scale=1.0]{Table3}}
- \caption*{\centering Таблица 3.1: Максимальная относительная погрешность квадратурных формул в тесте 3 для точек, находящихся на внешних сферах}
- \label{fig:image}
- \end{figure}
- \begin{figure}[h!]
- \center{\includegraphics[scale=1.0]{Table4}}
- \caption*{\centering Таблица 3.2: Максимальная относительная погрешность квадратурных формул в тесте 3 для точек, находящихся на внутренних сферах}
- \label{fig:image}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{41}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{42}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{43}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{44}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{45}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{46}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 3.1.1: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формулы, от расстояния $\Delta R$ (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{47}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{48}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{49}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{50}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{51}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{52}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 3.1.2: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улучшенной квадратурной формуле, от расстояния $\Delta R$ (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals1}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h1}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h2}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h3}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h4}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{3h5}}
- \caption*{\centering Рис. 3.1.3: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формуле, от шага разбиения (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals3}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h6}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h7}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h8}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{3h9}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{3h10}}
- \caption*{\centering Рис. 3.1.4: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улучшенной квадратурной формуле, от шага разбиения (внешние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignal4}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{211}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{212}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{213}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{214}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{215}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{216}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 3.2.1: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формуле, от расстояния $\Delta R$ (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{217}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{218}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{219}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{220}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{221}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{222}}
- \end{minipage}
- \caption*{\centering Рис. 3.2.2: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улучшенной квадратурной формулы, от расстояния $\Delta R$ (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignals}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h1}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h2}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h3}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h4}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{4h5}}
- \caption*{\centering Рис. 3.2.3: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по стандартной квадратурной формуле, от шага разбиения (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignal5}
- \end{figure}
- \clearpage
- \begin{figure}[h!]
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h6}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h7}}
- \end{minipage}
- \vfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h8}}
- \end{minipage}
- \hfill
- \begin{minipage}[h!]{0.47\linewidth}
- \center{\includegraphics[width=1\linewidth]{4h9}}
- \end{minipage}
- %\hfill
- \center{\includegraphics[width=0.47\linewidth]{4h10}}
- \caption*{\centering Рис. 3.2.4: Зависимости максимальной относительной погрешности потенциала, вычисленного по улучшенной квадратурной формуле, от шага разбиения (внутренние сферы)}
- \label{ris:experimentalcorrelationsignal5}
- \end{figure}
- \clearpage
- \vspace{1.0cm}
- %\newline
- \textbf{Вывод}
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- В данной работе рассчитывались значения потенциала для уравнения Лапласа и уравнения Гельмгольца по стандартным квадратурным формулам и квадратурным формулам повышенной точности. Были построены графики зависимости максимальной относительной или абсолютной погрешности от радиуса вспомогательной сферы и зависимости максимальной относительной и абсолютной погрешности от шага разбиения. Была построена таблица относительных или абсолютных погрешностей для различных разбиений и расстояний до центра сферы. Расчёты показывают преимущество квадратурных формул повышенной сложности над стандартными квадратурными формулами.
- \vspace{1.0cm}
- \clearpage
- \textbf{Список литературы}
- \vspace{0.4cm}
- \newline
- [1] А.Н. Тихонов, А.А. Самарский. Уравнения математической физики. – М.: Изд-во МГУ, 2004. – 798 с.
- \newline
- [2] P.A. Krutitskii, D.Y. Kwak, Y.K. Hyon. Numerical treatment of a skew-derivative problem for the Laplace equation in the exterior of an open arc. Journal of Engineering Mathematics. (2007) v. 59, p. 25-60.
- \newline
- [3] П.А. Крутицкий, А.Д. Федотова, В.В. Колыбасова. Квадратурная формула потенциала простого слоя. Готовится к печати.
- \newline
- [4] К. Бреббия, Ж. Теллес, Л. Вроубел. Методы граничных элементов. М.: Мир, 1987.
- \end{document}
Advertisement
Add Comment
Please, Sign In to add comment
Advertisement